對鋼波紋管有用面(mian)積(ji)提出的(de)(de)要求及其(qi)核算辦法取決于(yu)鋼波(bo)紋(wen)管(guan)(guan)的(de)(de)用處，假(jia)如鋼波(bo)紋(wen)管(guan)(guan)用作(zuo)彈性密封件(jian)或管(guan)(guan)路(lu)熱補償(chang)時(shi)，有用面(mian)積(ji)的(de)(de)意義僅(jin)在于(yu)用來核算鋼波(bo)紋(wen)管(guan)(guan)成形時(shi)的(de)(de)軸向力和運(yun)用體系中的(de)(de)推力。鋼波(bo)紋(wen)管(guan)(guan)的(de)(de)有用面(mian)積(ji)核算值(zhi)與實測(ce)值(zhi)之間急有一些不同。

鋼波紋管讓我們用了多次回購的！

一般(ban)情況(kuang)下用(yong)(yong)公式(shi)核算鋼波紋管的(de)有(you)用(yong)(yong)面(mian)(mian)積(ji)(ji)(ji)，是可(ke)以滿足(zu)需要(yao)的(de)。有(you)用(yong)(yong)面(mian)(mian)積(ji)(ji)(ji)是一個等效的(de)面(mian)(mian)積(ji)(ji)(ji)，壓力(li)效果(guo)在這個面(mian)(mian)積(ji)(ji)(ji)大(da)將產生(sheng)相(xiang)等的(de)軸(zhou)向力(li)。一般(ban)情況(kuang)下，跟著(zhu)內壓力(li)的(de)增大(da)，鋼波紋管有(you)用(yong)(yong)面(mian)(mian)積(ji)(ji)(ji)變小，面(mian)(mian)隨外壓力(li)的(de)增加(jia)，有(you)用(yong)(yong)面(mian)(mian)積(ji)(ji)(ji)變大(da)。

鋼波紋管

人們對(dui)鋼波紋(wen)管的(de)(de)應力進行大量的(de)(de)分(fen)析研討(tao)和(he)試驗(yan)驗(yan)證工(gong)作，提出了許多(duo)供(gong)工(gong)程設計運(yun)用的(de)(de)核算(suan)公(gong)式、核算(suan)程序和(he)圖表。但是(shi)，有的(de)(de)辦法(fa)由于(yu)(yu)圖表或程序繁復運(yun)用不方便，有的(de)(de)辦法(fa)假定(ding)條件不是(shi)過(guo)于(yu)(yu)簡(jian)化(hua)就是(shi)過(guo)于(yu)(yu)抱(bao)負，難以確保(bao)運(yun)用上(shang)的(de)(de)安全可(ke)靠，不少辦法(fa)未能(neng)為工(gong)程界所承受。

因而(er)，契(qi)合有用要求(qiu)的辦法為數(shu)不(bu)多(duo)。假定鋼波(bo)(bo)(bo)(bo)紋(wen)管的悉數(shu)波(bo)(bo)(bo)(bo)紋(wen)都處(chu)于同一條(tiao)件(jian)下，在(zai)核算時只(zhi)研討(tao)鋼波(bo)(bo)(bo)(bo)紋(wen)管波(bo)(bo)(bo)(bo)紋(wen)的單個半波(bo)(bo)(bo)(bo)。這樣，在(zai)研討(tao)中就(jiu)不(bu)考(kao)慮端部(bu)(bu)波(bo)(bo)(bo)(bo)紋(wen)，雖然(ran)端部(bu)(bu)波(bo)(bo)(bo)(bo)紋(wen)的邊界(jie)條(tiao)件(jian)與中間波(bo)(bo)(bo)(bo)紋(wen)有所不(bu)同。

鋼波紋管

數值法是依據E.列斯涅爾對于變壁厚反轉薄殼產生軸向對稱變形時所列的非線性方程來解的。在推導E.列斯涅爾方程時，應用了薄殼理論的一般假定，其間包括：與環殼曲率主半徑相比厚度很小的假定；資料的均一性和各向同性的假定。選用上述假定也會給核算帶來必定的差錯。由于在制造鋼波紋管時，管坯的軋制，拉深和隨后的波紋塑性成形會造成資料力學性能上的各向異性和不均勻性。//hanihanbj.com/